« Planétologie/Les chutes d'astéroïdes » : différence entre les versions
Contenu supprimé Contenu ajouté
Ligne 66 :
En combinant avec l'équation de la section précédente, on trouve :
: <math>\frac{d \vec{v}}{dt} = g \cdot \sin \gamma - {1 \over 2}\frac{p}{\beta} \cdot v^2</math>
Cette équation est formellement une équation différentielle non-linéaire de la forme suivante :
Une difficulté majeure pour résoudre cette équation est que la densité de l'air varie avec l'altitude, suivant une équation qui est loin d'être simple. Mais globalement, la force de trainée augmente parce que l'air devient de plus en plus dense au fur et à mesure qu'on se rapproche de la surface. Pour rappel, nous avions vu que dans un cas simple d'atmosphère isotherme, la densité de l'air décroit exponentiellement avec l'altitude, dans le chapitre sur les atmosphères planétaires. Une telle simplification permet de considérablement simplifier les calculs, mais elle ne colle pas parfaitement pour de nombreuses planètes telluriques.▼
: <math>\frac{d \vec{v}}{dt} = A \cdot v^2 + B</math>
▲
====La dynamique de la chute d'un météore====
| |||