« Photographie/Rayonnements électromagnétiques/Lasers » : différence entre les versions

=== Structure spatiale du faisceau ===

 

 

<math>\epsilon = \frac{\lambda}{D}</math> ( en radians )

 

 

Ainsi, à 1 km du laser, le diamètre du faisceau n'atteint que 2 x 0,125 x 10^-3 = 0,25 m.

 

 

 

* longueur du train d'ondes : L = c.t = 0,3 m (on peut atteindre le mm)

 

 

<math>\frac{P}{\lambda^2} = \frac{10^{10}}{(0,5 \times 10^{-6})^2} = \frac{10^{10}}{0,25 \times 10^{-12}}= 4 \times 10^{22} \, W/m^2</math>

Les fréquences émises sont comprises dans une bande très étroite qui rend le rayonnement pratiquement monochromatique (sauf pour les lasers à semi-conducteurs). La stabilité de fré­quence dépend des dimensions de la cavité résonante et devient mauvaise sous l'influence de facteurs tels que les vibrations ou les dilatations. La lumière est dite '''cohérente''' car, con­tralrement a ce qui se passe pour une source ordinaire où les photons sont émis à des ins­tants quelconques, ici les photons sont émis en phase. On pourrait représenter l'impulsion du laser pris en exemple comme formée de :

 

 

=== Longueurs d'onde ===

 

{| cellpadding="3"

|-

|H₂0 (vapeur)

|-

|C0₂ (gaz)

|-

|CO (gaz)

|-

|He-Ne (gaz)

|-

|verre au néodyme

|-

|rubis (solide)

|-

|Kr⁺ (gaz)

|-

|He-Cd⁺ (gaz)

|-

|N₂ (gaz)

|-

|}