« Cosmologie/L'évolution des perturbations avant le découplage » : différence entre les versions

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IlDans yle achapitre deux chapitresprécédent, nous avionsavons dérivé l'équation suivante :
 
: <math>\frac{\partial^2 \overline{\delta}(k)}{\partial^2 t} + 2 H \frac{\partial \overline{\delta}(k)}{\partial t} =- \frac{1}{a^2} \left[ c_s^2 \cdot dk^2 \delta + 4 \pi G \rho_m \delta \right] \overline{\delta}(k) = 0</math>
 
Le chapitre précédent nous a montré qu'après le découplage, l'équation se simplifiait et le terme avec la vitesse du son disparaissait. Mais dans ce chapitre, nous allons étudier ce qui se passe à la fois avant et après le découplage. Nous allons donc utiliser la forme générale de l'équation.
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{{NavChapitre | book=Cosmologie
| prev=L'évolutionLe desspectre perturbationsde aprèspuissance ledes découplageperturbations
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| next=LeLes spectreanisotropies dedu puissancefond des perturbationsdiffus
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