« Le noyau atomique/Le noyau atomique : propriétés, constituants, description » : différence entre les versions
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[[File:Nuclear dens.png|vignette|Densité dans le noyau, en fonction de la distance par rapport au centre.]]
Mais ce résultat a cependant quelques faiblesses et ne rend pas fidèlement compte de la réalité expérimentale. Si tous les noyaux ont grosso-modo la même densité, celle-ci n'est pas tout à fait constante dans le noyau. Si la densité est bien constante au centre, elle diminue à proximité de la surface du noyau. Tout se passe comme si une pellicule de faible densité entourait un cœur de densité constante. La densité diminue très rapidement dans la pellicule de surface
* <math>\rho(r)</math> la densité à une distance r du centre du noyau
Ligne 173 :
|<math>\rho(r) = \frac{\rho_0}{1 + e^{\frac{r - R}{l}}}</math>
|}
L’épaisseur de la pellicule de surface <math>l</math> est approximativement de 0.54 femtomètres, et est la même pour tous les noyaux.
L'équation précédente permet de déterminer l''''épaisseur de la peau''', notée e, à savoir l'épaisseur de la couche où la densité nucléaire passe de 90% de sa valeur maximale à seulement 10%. Pour cela, on peut reformuler la formule de Saxon-Woods comme suit :
: <math>\frac{rho(r)}{\rho_0} = \frac{1}{1 + e^{\frac{r - R}{l}}}</math>
On peut ensuite calculer le rayons <math>r_1</math> pour lequel <math>\frac{rho(r)}{\rho_0} = 90%</math> et le rayon <math>R_2</math> pour lequel <math>\frac{rho(r)}{\rho_0} = 10%</math>.
: <math>90% = \frac{1}{1 + e^{\frac{r_1 - R}{l}}}</math>
: <math>10% = \frac{1}{1 + e^{\frac{r_2 - R}{l}}}</math>
La différence entre ces deux rayons n'est autre que l'épaisseur de la peau e.
: <math>e = r_1 - r_2</math>
==La masse du noyau==
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