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Ligne 12 :
=== Disque plat normal au champ <math>\vec{H_0}</math> ===
Si le disque est suffisamment large, on démontre alors que <math>\vec{h_A} \approx -\vec{J}</math> : <math>\vec{H_A} = \vec{H_0} + \vec{h_A} = \vec{H_0} - \vec{J}</math>. <math>\vec{J}</math> et <math>\vec{H_A}</math> sont colinéaires ; on pose <math>\vec{J}=\chi\vec{H_A}</math> où <math>\chi</math> est le coefficient de susceptibilité magnétique ; il est positif et de l'ordre de <math>10^2</math> à <math>10^3</math> pour les substances ferromagnétiques.
Ainsi, on peut écrire :
<center><math>
\vec{H_A}=\vec{H_0}-\chi\vec{H_A} \Rightarrow \vec{H_0} = \vec{H_A}(1+\chi)
</math></center>
et donc <math>\vec{H_A} = \frac{\vec{H_0}}{1+\chi} << \vec{H_0}</math>, d'où <math>\vec{H_0} \approx \vec{J}</math> et <math>\vec{H_A} \approx \vec{0}</math>.
=== Cylindre très allongé parallèle au champ <math>\vec{H_0}</math> ===
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