« Mécanique, enseignée via l'Histoire des Sciences/Les Principes avant 1687 » : différence entre les versions

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Résumons:
 
==Les Principes avant 1687==
*le Principe de relativité galiléenne est clairement admis : un point matériel dans son référentiel galiléen tangent reste au repos s'il n'est soumis à aucune force; si la force est comme celle de pesanteur, il prend une petite quantité de mouvement suplémentaire , et on recommence.
 
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Alors, dans un procédé tout à fait interdit en histoire des sciences, que peut-on dire à partir de ces principes ? Peut-on montrer que l'on est déjà en germe dans les Principia, que ceux-ci ne sont pas une coupure, mais une mise en forme ? Du coup, la leçon prochaine (sur le PFD) sera un éclair lumineux de beauté par sa concision, mais n'aura rien que de naturel ; c'est que dit Mach : la pensée s'est tellement épurée au contact du réel, que l'on reconnaît en elle l'expression des lois qui collent au réel ; c'est la désillusion de la chose finie. Poincaré, après Laplace, dira des lois de Newton qu'elles expriment simplement le déterminisme dans l'espace des phases ; c'est aussi la préface du livre d'Arnold : il convient de savoir résoudre les équations différentielles.
 
== Application à la force centrifuge ==
 
 
 
== Percussions ==
 
 
== Mouvement du pendule pesant selon Huygens==
( Horologium oscillatorium,1673; Horologium,1658);15 ans séparent les deux traités ; la découverte , puis la mise en forme patiente.
 
C'est qu'il n'a pas été facile de répondre à Mersenne:
 
Soit une barre de longueur OA = L. Sa période est T = K.sqrt(L).
 
On y fixe une barre identique AB : le centre de gravité a été abaissé d'un facteur 2 ; mais la période est T.sqrt(2): donc la barre AB a ralenti le mouvement de OA ; mais "évidemment" OA a "poussé" AB. Quel est le pendule simple de longueur l dont la période est T ?