« Hydrodynamique des fluides parfaits » : différence entre les versions
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Ligne 125 :
* <math>v_B</math> la vitesse du point <math>B</math>
* <math>\mathcal{P}_{\mathrm{ext}}</math> la puissance des actionnneurs extérieurs (pompe,
turbine,
Si l'actionneur fourni de la puissance (pompe,
Si l'actionneur reçoit de la puissance (turbine,
* <math>D_V</math> le débit volumique
Ligne 139 :
Dans le cas hydrostatique, les vitesses sont nulles (<math>v_A = v_B = O</math>) et il n'y a pas d'actionneur
extérieur (<math>\mathcal{P}=0</math>) donc d'après la formule de Bernouilli
<math>
P_A + \rho g z_A = P_B + \rho g z_B
Ligne 157 :
Il n'y a pas d'actionneur entre les points <math>A</math> et <math>B</math> (<math>\mathcal{P}_\mathrm{ext}=0</math>).
L'équation de Bernouilli [[#L.27.C3.A9quation_de_Bernouilli_2|(
<math>
P_\mathrm{atmo} + \rho g h + \frac{1}{2} \rho v_A^2 = P_\mathrm{atmo} + \frac{1}{2} \rho v_B^2
Ligne 173 :
Or, la section <math>S_A</math> au point <math>A</math> est (en général) très supérieure à la section du robinet (<math>S_B</math>).
Si <math>S_A \gg S_B \Rightarrow \frac{S_B}{S_A} \ll 1 \Rightarrow v_B \gg v_A \Rightarrow v_A^2 \ll
v_B^2</math>. On peut alors négliger le terme en <
On a alors, après simplification par <math>P_\mathrm{atmo}</math> et réorganisation
Ligne 191 :
Comme pour la section précédente, on a <math>P_A = P_B = P_\mathrm{atmo}</math>, <math>z_A=0</math> et <math>z_B=h</math>. On peut
généralement faire la même approximation sur les sections du fluide en <math>A</math> et en <math>B</math>, donc on peut
négliger <math>v_A^2</math>. La formule de Bernouilli [[#L.27.C3.A9quation_de_Bernouilli_2|(
des pressions)
<math>
Ligne 207 :
Soit un écoulement possédant un resserrement
Dans l'équation de Bernouilli [[#L.27.C3.A9quation_de_Bernouilli_2|(
actionneur (<math>\mathcal{P}_\mathrm{ext}=0</math>). On obtient donc
<math>
Ligne 214 :
</math>
En utilisant l'équation eq:vitesse on
<math>
P_A - P_B = \frac{1}{2} \rho v_B^2 \left( 1 - \frac{S_B}{S_A} \right)
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